User:Okiokiyuki/sandbox

Drägersorb® Soda Lime

Soda lime is a mixture of chemicals, used in granular form in closed breathing environments, such as general anaesthesia, submarines, rebreathers and recompression chambers, to remove carbon dioxide from breathing gases to prevent CO₂ retention and carbon dioxide poisoning.

It is made by treating slaked lime with concentrated sodium hydroxide solution.

Chemical components

Les composants essentiels du soda lime sont :

• Hydroxyde de calcium, Ca(OH)₂ (about 75%)
• Eau, H₂O (about 20%)
• Hydroxyde de sodium, NaOH (about 3%)
• Hydroxyde de potassium, KOH (about 1%).

Anesthesia use

While administering general anesthesia, the patient's expired gases, which contain carbon dioxide, are passed through an Anaesthetic machine breathing circuit filled with soda lime granules. Medical grade soda lime has indicating dye that changes color when the soda lime loses its carbon dioxide absorbing capacity.

Undersea use

Exhaled gas must be passed through a "carbon dioxide scrubber" where the carbon dioxide is absorbed before the gas is made available to be breathed again. In rebreathers the scrubber is a part of the breathing loop. Color indicating dye was removed from US Navy fleet use in 1996 when it was suspected of releasing chemicals into the circuit. In larger environments, such as recompression chambers or submarines, a fan is used to pass gas through the canister.

Chemical reaction

The overall reaction is:

CO₂ + Ca(OH)₂ → CaCO₃ + H₂O + heat (in the presence of water)

The reaction can be considered as a strong base catalysed, water facilitated reaction.

steps:

1) CO₂ + H₂O → CO_{2 (aq)} (CO₂ dissolves in water - slow and rate determining)

2) CO_{2 (aq)} + NaOH → NaHCO₃ (bicarbonate formation at high pH)

3) NaHCO₃ + Ca(OH)₂ → CaCO₃ + H₂O + NaOH (NaOH recycled to step 2) - hence a catalyst)

Each mole of CO₂ (44g) reacted produces one mole of water (18g)

External links

• Sofnolime MSDS Example of a commercial soda lime product that is used in diving and medicine
• Publications on sodalime in diving operations
• Soda Lime A technical introduction to the C02 absorption properties of Sofnolime/Soda Lime.

* Category:anesthetic equipment

French text

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Liénard-Wiechert potentiel Un article de Wikipédia, l'encyclopédie libre Electromagnétisme

Électricité Magnétisme Électrostatique [show] Magnétostatique [show] Électrodynamique [hide] Force de Lorentz droit emf L'induction électromagnétique Faraday droit Loi de Lenz Courant de déplacement Les équations de Maxwell Champ EM Le rayonnement électromagnétique Maxwell tenseur Poynting vecteur Liénard-Wiechert potentiel Jefimenko les équations Courants de Foucault Réseau électrique [show] La formulation covariante [show] Les scientifiques [show] v t e Liénard-Wiechert potentiels décrire le classique électromagnétique effet d'un mouvement de charge ponctuelle électrique en fonction d'un potentiel vecteur et un potentiel scalaire . Construit directement à partir des équations de Maxwell , ces potentiels décrire la complète, relativiste correcte, variant dans le temps du champ électromagnétique d'une charge ponctuelle en mouvement arbitraire, mais ne sont pas corrigées pour la mécanique quantique effets. rayonnement électromagnétique sous la forme d' ondes peuvent être obtenus à partir de ces potentiels. Ces expressions ont été développé en partie par Alfred Marie-Liénard en 1898 et indépendamment par Emil Wiechert en 1900 [1] et a continué dans les années 1900. Les potentiels de Liénard-Wiechert peut être généralisée selon théorie de jauge . Contenu [hide] 1 Conséquences 2 Limite de vitesse universelle 3 équations 3.1 Définition de Liénard-Wiechert potentiels 3.2 Les valeurs correspondantes des champs électriques et magnétiques 4 Dérivation 4.1 déficient des solutions possibles 5 Voir aussi 6 Références [ edit ]Implications

L'étude de l'électrodynamique classique a contribué à Einstein le développement de l 'de la théorie de la relativité. Analyse du mouvement et la propagation des ondes électromagnétiques a conduit à la relativité restreinte description de l'espace et le temps. La formulation Liénard-Wiechert est un élément important de bord dans l'analyse plus complexe de particules en mouvement relativiste. La description Liénard-Wiechert est exacte pour une grande particule en mouvement indépendant, mais se décompose au niveau quantique. La mécanique quantique impose des contraintes importantes sur la capacité d'une particule à émettre un rayonnement. La formulation classique, comme laborieusement décrites par ces équations, viole expressément phénomènes observés expérimentalement. Par exemple, un électron autour d'un atome n'émet pas de rayonnement dans le modèle prévu par ces équations classiques. Au lieu de cela, il est régi par les principes quantifiés concernant son état d'énergie. Dans les dernières décennies du XXe siècle, l'électrodynamique quantique a contribué à rapprocher le comportement radiatif avec les contraintes quantiques. [ edit ]Limite de vitesse universelle

La force exercée sur une particule à un emplacement donné r et t le temps dépend d'une manière complexe relative à la position des particules de source à une heure antérieure t r dues à la vitesse finie, c , à laquelle l'information transite électromagnétiques. Une particule sur Terre "voit" une particule chargée d'accélérer sur la Lune que cette accélération s'est produit il ya 1,5 secondes, et l'accélération d'une particule chargée sur le Soleil comme cela s'est produit il ya 500 secondes. Cette fois-ci plus tôt dans laquelle un événement se produit de telle sorte que une particule à l'emplacement r 'voit' de cet événement à un instant t plus tard, est appelé le temps retardé , t r. Le temps de retard varie avec la position, par exemple le temps retardé à la Lune est de 1,5 secondes avant l'heure actuelle et le temps retardé sur le Soleil est de 500 s avant l 'heure actuelle. Le temps de retard peut être calculée comme suit:

où est la distance de la particule de la source au moment retardé. Seuls les effets des ondes électromagnétiques dépendent entièrement sur le temps de retard. Une nouvelle caractéristique dans le potentiel de Liénard-Wiechert se voit dans la rupture de ses termes en deux types de termes sur le terrain (voir ci-dessous), dont un seul dépend entièrement de l'époque retardé. Le premier d'entre eux est le terme champ électrique statique, et ne dépend que de la distance à la charge en mouvement; l'autre terme est dynamique en ce sens qu'elle exige que la charge en mouvement s'accélérer avec une composante perpendiculaire à la ligne reliant la charge et l'observateur . Ce second terme est relié avec un rayonnement électromagnétique. Le premier terme décrit près sur le terrain les effets de la charge, et sa direction dans l'espace est mis à jour avec une durée qui corrige tout mouvement à vitesse constante de la charge sur son champ statique lointain, de sorte que le champ lointain statique apparaît à distance de la charge , sans aberration de la lumière ou de correction de lumière de temps . Ce terme, qui corrige le temps de retard-retards dans la direction du champ statique, est tenu par invariance de Lorentz. Un charge se déplaçant avec une vitesse constante doit apparaître à un observateur distant exactement de la même manière que la charge statique apparaît à un observateur mobile, et dans ce dernier cas, la direction du champ statique doit changer instantanément, sans temps de retard. Ainsi, les champs statiques (le premier terme) pointer exactement à la position réelle de l'objet, si sa vitesse n'a pas changé au cours de la temporisation retard. Le second terme, cependant, qui contient des informations sur l'accélération et d'autres comportements unique de la charge qui ne peuvent pas être enlevés en changeant le cadre de Lorentz (référentiel inertiel de l'observateur), est entièrement dépendante de l'orientation sur le poste à temps-retard de la la source. Ainsi, le rayonnement électromagnétique (décrit par le second terme) apparaît toujours à venir de la direction de la position de la charge d'émission au moment retardé. Seul ce second terme décrit le transfert d'informations sur le comportement de la charge, ce qui se produit le transfert (rayonne à partir de la charge) à la vitesse de la lumière. A "loin" distances (plus de plusieurs longueurs d'onde du rayonnement), la dépendance 1 / R de ce terme rend effets des champs électromagnétiques (la valeur de ce terme sur le terrain) plus puissant que «statiques» des effets sur le terrain, qui sont décrites par le 1 / R 2 potentiel de la première (statique) terme et donc se décomposer plus rapidement avec la distance de la charge. [ edit ]Equations

[ edit ]Définition de Liénard-Wiechert potentiels Les potentiels de Liénard-Wiechert (Champ de potentiel scalaire) et (Champ de vecteurs potentiels) sont pour une charge ponctuelle de source en position voyage avec la vitesse  :

et

où . [ edit ]Les valeurs correspondantes des champs électriques et magnétiques Nous pouvons calculer les champs électriques et magnétiques directement à partir des potentiels en utilisant les définitions:

et 

Le calcul est non triviale et requiert un certain nombre d'étapes. Les champs électriques et magnétiques sont (en dehors de covariante forme):

et

où , et (Le facteur de Lorentz ). Notez que le partie des premières mises à jour à long terme de la direction du champ vers la position instantantaneous de l'accusation, si elle continue à se déplacer à vitesse constante . Ce terme est lié à la partie "statique" du champ électromagnétique de la charge. Le second terme, qui est relié à un rayonnement électromagnétique par la charge en mouvement, nécessite une accélération de charge et si cette valeur est zéro, la valeur de ce terme est égal à zéro, et la charge ne rayonne pas (émettent un rayonnement électromagnétique). Ce terme exige en outre qu'une composante de l'accélération de charge soit dans une direction transversale à la ligne qui relie la charge et l'observateur du champ . La direction du champ associé à ce terme radiatif est vers le bien-temps retardé la position de la charge (c.-à-où la charge était quand il a été accélérée). [ edit ]Dérivation

[ edit ]déficient des solutions possibles Dans le cas où il n'ya pas de limites qui entourent les sources, les solutions retardés pour le scalaire et le potentiel vecteur (unités CGS) des équations d'ondes non homogènes avec les sources fournies par l'accusation et des densités de courant et sont (voir équation d'onde électromagnétique non homogène )

et

où est une fonction delta de Dirac . Pour une charge ponctuelle en mouvement à voyage avec la vitesse , La charge et des densités de courant sont

et les solutions potentielles retardés de simplifier les potentiels de Liénard-Wiechert. [ modifier ]Voir aussi

Les équations de Maxwell qui régissent l'électromagnétisme classique Électromagnétisme classique pour la plus grande théorie entourant cette analyse Électromagnétisme relativiste La relativité restreinte , qui était une conséquence directe de ces analyses Rydberg formule pour la description quantique du rayonnement EM due à atomiques électrons orbitaux Jefimenko les équations Larmor formule Abraham-force de Lorentz Inhomogène équation d'onde électromagnétique La théorie de l'absorbeur de Wheeler-Feynman également connu sous le nom de Wheeler-Feynman temps symétrique théorie [ edit ]Références

^ http://verplant.org/history-geophysics/Wiechert.htm Griffiths, David. Introduction à l'électrodynamique. Prentice Hall, 1999. ISBN 0-13-805326-X .

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Liénard-Wiechert potential From Wikipedia, the free encyclopedia Electromagnetism

Electricity Magnetism Electrostatics [show] Magnetostatics [show] Electrodynamics [hide] Lorentz force law emf Electromagnetic induction Faraday law Lenz's law of displacement current Maxwell's equations Electromagnetic radiation field EM Poynting vector Maxwell tensor Liénard-Wiechert potential Jefimenko the equations Eddy Current Power System [show] The covariant formulation [show] Scientists [show] vte Liénard-Wiechert potentials describe the classical electromagnetic effect of a moving point charge electric function of a vector potential and a scalar potential. Built directly from Maxwell's equations, these potentials describe the complete relativistic correct time-varying electromagnetic field of a point charge in arbitrary motion, but are not corrected for quantum mechanical effects. electromagnetic radiation in the waveform can be obtained from this potential. These expressions have been developed in part by Alfred Marie Liénard in 1898 and independently by Emil Wiechert in 1900 [1] and continued in 1900. The Liénard-Wiechert potentials can be generalized as gauge theory. Contents [hide] 1 2 Consequences Speed ​​Limit Universal 3 equations 3.1 Definition of Liénard-Wiechert potentials 3.2 The corresponding values ​​of electric and magnetic fields 4 Bypass 4.1 deficient possible solutions 5 See also 6 References [edit] Implications

The study of classical electrodynamics Einstein contributed to the development of the theory of relativity. Motion analysis and propagation of electromagnetic waves led to the description relativity of space and time. Liénard-Wiechert formulation is an important edge in the more complex analysis of relativistic particles in motion. Liénard-Wiechert description is accurate for high particle independent movement, but breaks down at the quantum level. Quantum mechanics imposes significant constraints on the ability of a particle to emit radiation. The classic formulation as laboriously described by these equations, explicitly violates the phenomena observed experimentally. For example, an electron around an atom does not emit radiation in the form prescribed by the classical equations. Instead, it is governed by the principles quantified on its energy state. In the last decades of the twentieth century, quantum electrodynamics helped bring the radiative behavior with quantum constraints. [Edit] Universal Speed ​​Limit

The force exerted on a particle at a given location r and time t depends in a complex way on the position of the particle source to an earlier time tr due to the finite speed c, which passes electromagnetic information. A particle on Earth "sees" a charged particle to accelerate the moon that this acceleration occurred there 1.5 seconds, and acceleration of a charged particle on the Sun as it happened there 500 seconds. This time earlier in which an event occurs so that a particle at the position r 'sees' this event at a time t later, is called the delay time, t r. The delay time varies with the position, for example the delay time to the Moon is 1.5 seconds before the current time and the delay time of the Sun is 500 s before today. The delay time can be calculated as follows:

where is the distance from the particle source when delayed. Only the effects of electromagnetic waves depend entirely on the delay time. A new feature in the Liénard-Wiechert potential is seen in terms of its breaking into two types of terms in the field (see below), only one of which is entirely dependent on the time delay. The first of them is the term static electric field, and depends only on the distance to the load movement and the other end is dynamic in that it requires that the load in motion with a component to accelerate perpendicular to the line connecting the load and the observer. This second term is connected with electromagnetic radiation. The first term describes near field effects of the load and its direction in space is updated with a term that corrects any movement at constant load on her distant static field, so that the far field Static appears to distance from the load, without aberration of light or light correcting time. This term, which corrects the delay time-delays in the direction of the static field, is required by Lorentz invariance. A charge moving with constant velocity must appear a distant observer in exactly the same way as the static load is a moving observer, and in the latter case, the direction of the static field must change immediately, without delay. Thus, the static fields (the first term) pointing exactly to the actual position of the object, if the speed has not changed during the timer delay. The second term, however, which contains information on the acceleration and other behaviors unique burden that can not be removed by changing the context of Lorentz (inertial observer), is entirely dependent on the focus on the post-delay time of the source. Thus, electromagnetic radiation (described by the second term) is always coming from the direction of the position of the load at the time delayed transmission. Only the second term describes the transfer of information on the behavior of the load, which occurs transfer (radiation from the load) at the speed of light. A "far" distances (over several wavelengths of radiation), the dependence 1 / R of this term makes the effects of electromagnetic fields (the value of this term on the ground) more powerful than "static" effects on the field, which are described by the 1 / R 2 of the first potential (static) term and therefore decompose more rapidly with distance from the load. [Edit] Equations

[Edit] Definition of Liénard-Wiechert Potential Liénard-Wiechert potentials (scalar potential field) and (field vector potential) for a point load source position with travel speed:

and

location. [Edit] The corresponding electric and magnetic fields, we can calculate the electric and magnetic fields directly from the potential using the definitions:

and

The calculation is non-trivial and requires a number of steps. The electric and magnetic fields are (outside covariant form):

and

where, and (the Lorentz factor). Note that the first part of the updated long-term direction of the field to the position instantantaneous of charge if it continues to move at constant speed. This term is related to the "static" part of the electromagnetic field of the load. The second term, which is connected to the electromagnetic radiation by moving charge, requires a load acceleration, and if this value is zero, the value of this term is zero, the load does not radiate (emit electromagnetic radiation ). This term also requires that a component of the acceleration or load in a direction transverse to the line that connects the load and the observer of the field. Direction of the field associated with this term radiative towards good time delayed position of the load (ie where the load was accelerated when it was). [Edit] Derivation

[Edit] Possible solutions deficient in the case where there are no limits surrounding the sources, delayed solutions for scalar and vector potential (CGS units) wave equation with nonhomogeneous sources provided by the charge and current densities and are (see equation inhomogeneous electromagnetic wave)

and

where is a Dirac delta function. For a point charge moving to travel with the speed, load and current densities are

and potential solutions to simplify delayed Liénard-Wiechert potentials. [Edit] See also

Maxwell's equations which govern classical electromagnetism Electromagnetism most classical theory surrounding the relativistic analysis Electromagnetism Relativity, which was a direct result of these analyzes Rydberg formula for the quantum description of EM radiation due to the atomic orbital electrons Jefimenko Larmor formula equations Abraham-Lorentz force equation inhomogeneous electromagnetic wave absorber theory of Wheeler-Feynman also known as the Wheeler-Feynman time symmetric theory [edit] References

Http://verplant.org/history-geophysics/Wiechert.htm ^ Griffiths, David. Introduction to electrodynamics. Prentice Hall, 1999. ISBN 0-13-805326-X.